Водоизмещающий режим, переходный, глиссирование

18.11.2019

 В этой статье мы рассмотрим режимы плаванья, виды судов и их скорость в разных режимах. В данной статье мы хотим наиболее простым языком описать механику движения судов, в частности, катамаранов и определение их максимальной скорости.

Стабильная скорость судна характеризуется равновесием воздействующих на него сил. Энергия мотора расходуется на создание поперечной волны, преодоление силы трения о поверхность воды и встречного ветра.

В состоянии покоя все суда в воде находятся в водоизмещающем режиме. Это означает, что они поддерживаются на поверхности воды только за счёт силы выталкивания. Скорость ограничена обводами судна. При движении на судно начинает воздействовать динамическая сила набегающего потока воды. С увеличением скорости сила потока увеличивается. Поток отражается от баллонов катамаранов или дна лодки. Если отразить поток в одном направлении вниз, то он позволяет вытолкнуть судно над водой (глиссирование). От круглых баллонов поток не отражается, а обтекает их, поэтому катамараны с круглыми баллонами не могут глиссировать. Для глиссирования нужно сделать нижнюю часть баллона плоской, чтобы поток отражался вниз. Во время глиссирования скорость, в основном, ограничена характеристиками мотора и ветром, а не обводами судна.

Водоизмещающий режим

Это наиболее экономичный режим движения судна. В нем ходят все большие морские и речные суда. Скорость зависит от обводов судна и длины ватерлинии. Судно поддерживается на плаву исключительно за счёт силы выталкивания. 

Движение катамарана в водоизмещающем режиме

При увеличении скорости с 10 до 17 км/ч корма будет сползать в яму

  • Оптимальная скорость составляет 8-10 км/ч. В этом режиме расходуется наименьшее количество топлива на расстояние. Это скорость любого максимально загруженного катамарана Мастеркат с двигателем 5 л.с. Судно идет без дифферента, волнообразование небольшое.
  • Для не глиссирующих катамаранов с двигателями 5-10 л. с. с небольшой загрузкой (20-30% от грузоподъемности) Скорость составляет 17-22 км/ч – она не является оптимальной с точки зрения расхода топлива (это уже переходный режим), но является компромиссом между скоростью и экономичностью. Судно имеет небольшой дифферент на корму.
  • При увеличении мощности до 20-25 л.с. скорость не превысит 28 км/ч. При скорости более 20 км/ч дифферент на корму и волнообразование сильно увеличиваются. Энергия мотора расходуется на «заталкивание» судна на носовую поперечную волну. Для преодоления этого эффекта мы разработали специальные глиссирующие катамараны, на которых баллоны оснащены скегами и скорость достигает 40 км/ч.

Переходный режим

С ростом скорости судна длина и амплитуда носовой поперечной волны продолжает увеличиваться. Появляется дифферент на корму. Энергия мотора расходуется на заталкивание судна на передний гребень волны. 

Переходный режим – режим движения в котором создается большая поперечная волна, присутствует дифферент на корму называется переходным, а силы набегающего потока воды не хватает, чтобы вытолкнуть судно из воды. При этом не все суда могут выйти из переходного режима, зависит от обводов судна.

Становится понятно, что преодоление носовой поперечной волны требует больших затрат энергии мотора, поэтому переходный режим является наименее оптимальным с точки зрения расхода топлива. Расход растет, а скорость увеличивается незначительно.

Чем мощнее мотор, тем глубже будет опускаться корма и выше нос. Энергия будет расходоваться на не на ускорение, а на волнообразование.

Глиссирование

Чтобы выйти из переходного режима нужно, чтобы набегающий поток вытолкнул судно вверх. При этом осадка судна снижается, и оно перестаёт создавать поперечную волну и тратить энергию на её преодоление. В этом глиссирующем режиме судно поддерживается на плаву в основном за счёт силы потока, а скорость ограничена только силой трения и силой ветра, а также шагом винта и оборотами мотора. 

Обычные круглые баллоны неглиссирующего катамарана

Баллоны со скегами на моделях К53S и К47S

В круглых баллонах обычных катамаранов набегающий поток не выталкивает катамаран вверх, он просто обтекает баллоны. Для того, чтобы вытолкнуть судно необходимо отразить поток воды в одном направлении вниз, для этого нужна плоская опора. Чтобы сделать баллон плоским, мы наклеиваем дополнительные маленькие баллоны снизу основного. Эти баллоны называются скегами.

Поток обтекает круглые баллоны

Баллоны со скегами отражают поток

Скеги создают глиссирующую подушку, которая позволяет вытолкнуть катамаран из воды. Мы разработали две серийные модели со скегами.

  • Глиссирующий катамаран и тримаран К47S – судно с палубой 325х200 см. Минимальный мотор 10 л.с., рекомендуем от 15 л.с. и выше.
  • Глиссирующий катамаран и тримаран К53S– судно с палубой 400х200 см. Минимальный мотор 15 л.с., рекомендуем от 20 л.с.

Выход в режим глиссирование (скорость при которой не образуется поперечная волна и пропадает дифферент на корму) происходит на 25 км/ч. Соотношение мощности мотора к выталкиваемому весу составляет 1 л.с. на 25 кг веса. Это означает, что мотор мощностью 10 л. с. Способен вывести в режим глиссирования 250 кг веса. Если вычесть вес глиссирующего катамарана К47S и мотор и бак, то остаётся 100кг полезной нагрузки. На практике скорость с одним пассажиром на К47S с мотором 9.9 л.с. составила 28 км/ч.

Прототип глиссирующего катамарана К47S с укороченной палубойГлиссер К47S

При этом катамараны глиссирующие катамараны Мастеркат со скегами имеют почти такие же характеристики в водоизмещающем режиме, как и другие катамараны. В режиме глиссирования они имеют очень высокую остойчивость и стабильность. 

Сравнение скорости катамаранов

При выборе глиссирующего катамарана необходимо учитывать мощность мотора, т.к. слабый мотор не сможет вытолкнуть катамаран. Для катамарана К47S мы рекомендуем от 10-25 л.с. При 10 л.с. Катамаран сможет глиссировать с одним человеком и небольшим количеством снаряжения. Для катамарана К53s оптимальным будет мотор от 20 л.с. Глиссирующий катамаран значительно расширяет географию путешествий и рыбалки.

Подтверждение теории

На фото ниже как раз виден небольшой прогиб в центре катамарана из-за того, что он опирается на 2 гребня. На другом фото видно как притапливается корма  и задирается нос. Однако, корма находится еще не в самой нижней точке, поэтому волнообразование не сильное.

Оптимальный водоизмещающий режим, дифферент отсутствует.

Начало переходного режима, дифферент на корму. Скорость 12-13 км/ч, поэтому дифферент не сильный.

Комментарии к Водоизмещающий режим, переходный, глиссирование

6.1. Переходный режим электрических цепей. Законы коммутации. 6. Переходные процессы в линейных электрических цепях. Классический метод анализа. Теория электрических цепей. Курс лекций

  • org/ListItem»>
    Главная

  • Радиотехника и Электроника

  • Теория электрических цепей

  • 6. Переходные процессы в линейных электрических цепях. Классический метод анализа

Категория: 6. Переходные процессы в линейных электрических цепях. Классический метод анализа

В предыдущих главах рассматривались процессы в электрических цепях и методы их расчета в установившемся режиме, т. е. в режиме, при котором напряжения и токи в цепях либо не зависят от времени, либо являются периодическими функциями времени в зависимости от вида приложенного воздействия. Установившийся режим в цепи достигается обычно через определенный промежуток времени после начала воздействия, поэтому рассмотренные ранее методы анализа не охватывают так называемый переходный режим от начала воздействия до установившегося состояния цепи. Переходной режим работы цепи обусловлен наличием в ней реактивных элементов (индуктивности, емкости), в которых накапливается энергия магнитного и электрического полей. При различного рода воздействиях (подключении к цепи или исключении источников электрической энергии, изменении параметров цепи) изменяется энергетический режим работы цепи, причем эти изменения не могут осуществляться мгновенно в силу непрерывности изменения энергии электрического и магнитного полей (принцип непрерывности), что и приводит к возникновению переходных процессов. Следует подчеркнуть, что переходные процессы во многих устройствах и системах связи являются составной «нормальной» частью режима их работы. В то же время в ряде случаев переходные процессы могут приводить к таким нежелательным явлениям, как возникновение сверхтоков и перенапряжений. Все это определяет важность рассмотрения методов анализа переходных процессов в электрических цепях.

В основе методов расчета переходных процессов лежат законы коммутации. Коммутацией принято называть любое изменение параметров цепи, ее конфигурации, подключение или отключение источников, приводящее к возникновению переходных процессов. Коммутацию будем считать мгновенной, однако переходный процесс, как было отмечено выше, будет протекать определенное время. Теоретически для завершения переходного процесса требуется бесконечно большое время, но на практике его принимают конечным, зависящим от параметров цепи. Будем считать, что коммутация осуществляется с помощью идеального ключа К (рис. 6.1), сопротивление которого в разомкнутом состоянии бесконечно велико, а в замкнутом равно нулю. Направление замыкания или размыкания ключа будем показывать стрелкой. Будем также считать, если не оговорено иное, что коммутация осуществляется в момент t = 0.

Различают первый и второй законы коммутации. Первый закон коммутации связан с непрерывностью изменения магнитного поля катушки индуктивности WL= Li2/2 и гласит: в начальный момент t = 0+непосредственно после коммутации ток в индуктивности имеет то же значение, что и в момент t = 0 до коммутации и с этого момента плавно изменяется (здесь и далее под f(0) понимается левосторонний предел функции f(t) при t 0, а под f(0+ ) — правосторонний предел f(t) при t0+ ) (6.1)

Второй закон коммутации связан с непрерывностью изменения электрического поля емкости WC = Cu2/2: в начальный момент t = 0+ непосредственно после коммутации напряжение на емкости имеет то же значение, что и в момент t = 0 до коммутации и с этого момента плавно изменяется: (6.2)

В отличие от тока в индуктивности iL и напряжения на емкости uC напряжение на индуктивности uLи ток в емкости iC могут изменяться скачком, так как согласно (1. 9) и (1.12) они являются производными от iL и uC и с ними непосредственно не связана энергия магнитного и электрического полей. Значения токов в индуктивности iL(0+) и напряжений на емкостях uC(0+) образуют начальные условия задачи. В зависимости от начального энергетического состояния цепи различают два типа задач расчета переходных процессов: задачи с нулевыми начальными условиями, когда непосредственно после коммутации (при t = 0+) iL(0+) = 0; uC(0+) = 0 (т. е. WL(0+) + WC(0+) = 0) и задачи с ненулевыми начальными условиями, когда iL(0+) 0 и (или) uC(0+) 0 (т. е. WL(0+) + WC(0+) 0). Нулевые и ненулевые значения начальных условий для iLи uC называются независимыми, а начальные условия остальных токов и напряжений зависимыми. Независимые начальные условия определяются с помощью законов коммутации (6.1) и (6.2).

  • Главная

  • Радиотехника и Электроника

  • Теория электрических цепей

  • 6. Переходные процессы в линейных электрических цепях. Классический метод анализа

Переходные политические системы | Encyclopedia.com

Переход — это интервал между двумя режимами. Многие политические системы вступают в переходный период, потому что их старый режим, то есть их правила, процедуры и институты, стали несостоятельными, и они остаются в переходном состоянии, потому что ни одному новому режиму не удается закрепиться. В начале XXI века политологов особенно заинтересовали различные закономерности, формы и результаты переходов от тоталитарных и авторитарных режимов к демократическим режимам. Однако различные переходы не всегда приводят к демократическим режимам. Нередко происходит переход от одного типа авторитарного режима к другому типу авторитаризма. Когда переходный процесс движется к инаугурации демократического режима, общий процесс определяется как демократизация . Однако следует четко понимать, что не всякая демократизация приводит к демократической консолидации, то есть к режимам, которые можно считать и демократическими, и стабильными. Только демократические режимы, в которых общие политические и институциональные правила игры оспариваются лишь крошечным меньшинством, должны считаться консолидированными. Наконец, переход от авторитаризма к консолидированным демократическим режимам заканчивается исключительно тогда, когда демократия представляется большинству политических акторов «единственной игрой в городе». В таком случае предметом оспаривания станет не демократическая структура как таковая, а деятельность демократических властей.

волны демократизации

Демократия является не только концепцией, зародившейся в западной политической мысли, но и долгое время являлась западной практикой, ограниченной западными политическими системами. В широкой и убедительной сравнительно-исторической перспективе Сэмюэл П. Хантингтон (Huntington, 1991) утверждал, что мир политических систем прошел через три специфические волны демократизации и две обратные волны. Первая длинная волна демократизации (1828–1926 гг.) прокатилась по обе стороны Атлантики и охватила 33 страны. В основном это было продуктом трех факторов: (1) признание религиозного и политического инакомыслия; (2) постепенное расширение избирательного права и организация ассоциаций; (3) поощрение и защита гражданских и политических прав. Она усиливалась возможностью поглощения всех этих изменений в течение достаточно длительного периода времени и значительной степенью социально-экономического роста. Первая обратная волна (1922–1942) сократили количество демократий до одиннадцати. Он затронул демократические режимы, которым не удалось укрепиться и которые оставались непрочными и нелегитимными в глазах многих политических акторов. Во многом это было следствием потрясений, вызванных Первой мировой войной (1914–1918 гг.), Большевистской революцией в России (1917 г.) и фашистскими и нацистскими движениями в Европе (начиная с 1930-х годов). За эти двадцать неспокойных лет между двумя мировыми войнами все демократии столкнулись со многими трудностями и вынуждены были бороться в очень опасном мире, в котором авторитарные и тоталитарные режимы, казалось, расширялись и процветали, а уцелели немногие демократии, в основном самые старые.

Вторая волна демократизации (1943–1962 гг.) была по большей части следствием победы союзников во Второй мировой войне (1939–1945 гг.). Были восстановлены некоторые демократические режимы, как, например, в Италии, Австрии, Германии и ряде стран Латинской Америки; другие были созданы недавно, как в Японии. Вторая волна увеличила количество демократических режимов до пятидесяти одного. Однако во второй послевоенный период под контроль советских войск попала не только вся территория Центральной и Восточной Европы.0003 коммунизм , но основная коммунистическая экспансия имела место в Азии, когда коммунистические режимы пришли к власти в Китае, Северной Корее и, позднее, во Вьетнаме. Вторая обратная волна произошла между 1958 и 1975 годами и затронула практически все латиноамериканские демократические режимы, за исключением Колумбии и Венесуэлы, сократив число уцелевших демократий до 29. Холодная война и реальный или искусственно созданный страх перед коммунизмом сыграли значительную роль в большинстве случаев военного вмешательства и военного правления. Третья волна демократизации началась в Южной Европе в 1974. Он был ответственен, во-первых, за возвращение Португалии, Греции и Испании к демократии, а затем, после падения Берлинской стены в ноябре 1989 г., за установление демократических режимов в большинстве коммунистических стран Центральной и Восточной Европы. Третья волна вышла далеко за пределы западных границ; он затронул такие отдаленные страны, как Южная Корея, Южно-Африканская Республика и Тайвань, и достиг самого высокого зарегистрированного числа демократических режимов: шестьдесят два.

Согласно Хантингтону, третью волну демократизации обусловили пять факторов:

  1. Углубление проблем легитимности авторитарных систем
  2. Беспрецедентный глобальный социально-экономический рост 1960-х годов
  3. Разительные изменения в доктрине и деятельности католической церкви Демократические реформаторы Южной Европы и выход Михаила Горбачева (р. 1931) из коммунистических режимов Центральной и Восточной Европы
  4. Воздействие общественного инакомыслия и его последствия в обществе. В начале двадцать первого века было рискованно пытаться предсказать, готовится ли третья волна обратного движения. В целом общая обратная волна кажется маловероятной, хотя многие страны, в том числе, например, Нигерия, продолжают сползать в демократию и обратно. Однако возникает также вопрос, не достигло ли расширение демократии, по крайней мере на данный момент, своих внешних пределов.

Точнее, есть три географических региона, где демократия сталкивается с чрезвычайно серьезными трудностями при проникновении: Африка к югу от Сахары, Ближний Восток и некоторые районы Азии, особенно Китай. Большую часть Африки нельзя даже определить как страны с режимами, находящимися на грани перехода. На самом деле во всех африканских политических системах, за некоторыми исключениями, доминирует множество более или менее мягких авторитарных режимов. Такие политические системы не имеют социально-экономических условий, необходимых для создания предпосылок для перехода к демократии. То есть уровень образования не является ни хорошим, ни достаточно рассеянным, чтобы гарантировать существование политически осведомленных и активных граждан, а отсутствие экономического роста препятствует развитию социальных групп, желающих продвигать и поддерживать любой переход к демократии. Кроме того, в слишком многих случаях различные политические сообщества не имеют точного определения и по-прежнему сталкиваются с вызовом множества этнических группировок, которые не способствуют какой-либо политике компромисса. Хотя некоторые африканские авторитарные правители нестабильны и часто склонны к репрессиям и хищникам, они представляют собой временное решение проблемы политического порядка. Единственная осажденная демократия на Ближнем Востоке — это Израиль. Все остальные страны этого региона являются традиционными монархиями, султанаты , авторитарные режимы или даже, как в Иране, теократии. Большинство из них разделяют с остальным мусульманским миром очень важную, если не решающую роль, приписываемую мусульманскому духовенству, уламам , мусульманским религиозным школам, медресе и их толкованию Корана.

В некоторых случаях недемократические акторы, отдельная партия или военная организация являются единственным барьером против религиозного фундаментализма . Режимы, которые эти группы создают и поддерживают, почти неизбежно являются авторитарными. Без четкой границы между сферой религии и сферой политики демократизация мусульманского мира останется практически невозможной. Большинство переходов откроют больше политических возможностей для фундаменталистов, а не для модернизаторов, и тем более для демократических реформаторов. Азиатская версия коммунизма — единственное нерелигиозное политическое препятствие на пути демократизации ряда стран этого континента. Некоторые считают, что социально-экономический рост неизбежно приведет азиатские страны, в частности Китай, к переходу к демократическим режимам. После того, как азиатское население получило достойный уровень образования, приобрело значительный на душу населения с доходом человек, переехавших в городские районы и подвергшихся воздействию средств массовой информации, придется приспособиться к давлению в пользу демократизации. Однако, несмотря на обеспеченность и высокообразованность населения, Сингапур остается примером стабильной авторитарной ситуации.

Есть также те, кто считает, что демократический процесс по сути является продуктом соглашения и компромисса между элитами, которые узнали цену конфронтации как для себя, так и для политической системы в целом. Это означает, что даже в стране, прошедшей успешное социально-экономическое развитие, если элиты останутся сплоченными и недемократическими, никакого перехода не произойдет. До сих пор это, кажется, имело место в коммунистическом Китае. На противоположной стороне спектра сплоченные, хотя и конкурентоспособные на выборах, элиты могут преуспеть в поддержании демократических рамок и демократических институтов вопреки всем социально-экономическим трудностям, как в современной Индии. Хантингтон резюмировал суть полемики о происхождении и выживании демократических режимов: «Экономическое развитие делает демократию возможной, политическое лидерство делает ее реальной» (Huntington 19).91, с. 316). Адам Пшеворски и его коллеги предложили другую точку зрения, согласно которой демократия может возникнуть на любом этапе, но «бедные» демократии умирают чаще.

схемы перехода и консолидации

Полное понимание переходных процессов должно основываться на знании режима, которому бросают вызов либерализаторы. Традиционным монархиям суждено потерять политическую власть, если и когда их попытки модернизации натолкнутся на сопротивление в королевском кругу и не будут считаться достаточно далеко идущими мобилизованными слоями общества, поддерживающими модернизация . В самом деле, традиционные монархии, похоже, не способны пережить политический и демократический переход, а тем более стать ведущими. Тоталитарные режимы, особенно основанные на абсолютном правлении и тотальной власти одной партии, обречены на крах, если они утратят способность контролировать свое общество и управлять своей экономической системой. Крах тоталитарного режима открывает путь к сложному переходу, характеризующемуся политическим беспорядком, потому что не существует другой организации, способной обрести легитимность и легитимным образом приобрести и осуществлять политическую власть. Авторитарные режимы, по-видимому, находятся в лучшем положении, когда вступают в переходный период, потому что по определению они сохранили и характеризовали, как выразился Хуан Линц, ограниченность плюрализм . Возрождение плюрализма, преобразованное в соревновательную и ответственную разновидность, позволяет переходу к демократии, который, как в очень разных случаях Испании (1975–1982) и Польши (1988–1990), был более легким и более благоприятным для жизнеспособных демократических результатов. .

Представляется, что решающим фактором во всех случаях успешного перехода является существование множества социальных, экономических и политических групп, конкурирующих в существенно однородной среде.0004 общество. Сильная и фрагментированная этническая, общинная и религиозная идентичность представляет собой наиболее важное препятствие не столько для самого перехода, сколько для самой консолидации режима-преемника. Действительно, как на Западе, так и на всех других континентах конфликты на почве этнической, общинной и религиозной принадлежности часто оказывались неразрешимыми. Следовательно, они обычно приводят к кровавым войнам и к созданию более мелких, более однородных, но также несколько конформистских и репрессивных сообществ. Всякий раз, когда эти конфликты не могут быть решены через интерэлиту, консоциативных соглашений или расколов и отделений, политическая система не добьется никакой консолидации и останется в состоянии мучительного перехода.

Повторяющиеся переходы могут фактически характеризовать несколько политических систем, в которых условия для демократизации не материализуются. Режим может пережить переход от авторитаризма, но в то же время быть неспособным институционализировать демократический результат, только чтобы оказаться в новой авторитарной ситуации. Переход может произойти от мягкой авторитарной гражданской диктатуры к военному режиму или от султаната к однопартийному режиму или теократическому устройству. Большинство недемократических политических систем часто не в состоянии поддерживать свою старую и авторитарную конфигурацию и вынуждены, по крайней мере временно, перейти к демократической ситуации. Однако при отсутствии верховенство закона и достаточное количество убежденных сторонников демократии, новая, потенциально демократическая ситуация также становится несостоятельной. Переходы к демократии и от нее, характеризующиеся политическим беспорядком и случайными репрессиями, следуют друг за другом часто, если не периодически. Глобализация создала мировую среду, в которой информация о состоянии большинства политических систем широко доступна.

Существуют разные и конкурирующие интерпретации чередования авторитарных режимов и демократических экспериментов. Хотя, возможно, авторитарные режимы становятся более опытными в своих попытках свергнуть хрупкие демократические режимы и ужесточить свою власть, также верно и то, что демократии можно научиться путем экспериментов и адаптации. Демократы извлекут уроки из своих прошлых ошибок и придут к конструктивным компромиссам. Население в целом начнет ценить преимущества демократической среды. Сравнительный урок, по-видимому, заключается в том, что для того, чтобы стать и оставаться демократическими, все переходные политические системы должны найти необходимые ресурсы внутри себя.

промежуточная оценка

После почти двух столетий демократического развития не только недемократических режимов больше, чем демократических, но и гораздо больше людей, проживающих в недемократических, чем в демократических странах, хотя эта ситуация во многом является результатом необычайной численности населения в недемократической республике. Китая. Что трудно предсказать в начале двадцать первого века, так это не следующую обратную волну, а будет ли в краткосрочной перспективе еще одна волна перехода к демократии в некоторых других политических системах. С одной стороны, большинство существующих демократий кажутся достаточно консолидированными, чтобы не опасаться появления третьей волны реверса; с другой стороны, расширение демократии, похоже, достигло верхнего предела. Новые демократии могут появиться случайно, если и когда социально-экономические условия и способности политических лидеров будут усиливать друг друга. Следовательно, большинство ученых стало больше интересоваться качеством существующих демократий, чем переходом к дополнительным демократиям. Например, было проведено важное различие между «электоральными» демократиями и «либеральными» демократиями.

Выборы являются обязательным этапом перехода к демократическому режиму. Они должны быть бесплатными, справедливыми, конкурентными, периодическими и последовательными; то есть они должны привести к политическим последствиям, таким как возможность победить действующих должностных лиц . Однако существует четкое различие между политическими системами в


, в которых выборы проводятся, но избирательные кампании не являются свободными, а результатами выборов манипулируют, и режимами, в которых полностью соблюдается верховенство права. Последние режимы следует называть либеральными демократиями. Говоря более точно, либеральные демократии требуют, предоставляют и защищают:

  1. Свобода вероисповедания, слова, организации, протеста и другие гражданские свободы
  2. Равное отношение ко всем гражданам перед законом и соблюдением надлежащей правовой процедуры
  3. Политическая независимость и нейтралитет судебной власти
  4. Гражданский контроль над вооруженными силами

Слишком во многих странах правители и государственные институты не могут или не желают защищать и продвигать права своих граждан, поддерживать верховенство закона и соблюдать его . В этих ситуациях свободные и конкурентные выборы по своей сути невозможны, и такие страны всегда будут подвержены риску перехода границы обратно к недемократическому правительству. Успешный переход к демократическим режимам должен поддерживаться путем поощрения и защиты прав личности. В гораздо большей степени, чем зачастую преждевременные выборы, эти права представляют собой прочную основу для начала переходного периода и построения прочного демократического режима.

См. также: Демократия.

библиография

Банс, Валери. «Сравнительная демократизация: большие и ограниченные обобщения». Сравнительные политические исследования 33 (2000): 703–734.

Даймонд, Ларри и Марк Ф. Платтнер. Глобальное расхождение демократий. Балтимор, Мэриленд: Издательство Университета Джона Хопкинса, 2001.

Ди Пальма, Джузеппе. Создание демократии: эссе о демократических преобразованиях. Беркли: University of California Press, 19. 90.

Хантингтон, Сэмюэл П. Третья волна. Демократизация в конце ХХ века. Norman: University of Oklahoma Press, 1991.

Линц, Хуан Дж. и Альфред Степан. Проблемы демократического перехода и консолидации. Южная Европа, Южная Америка и посткоммунистическая Европа. Балтимор, Мэриленд: Издательство Университета Джона Хопкинса, 1996.

О’Доннелл, Гильермо, Филипп Шмиттер и Лоуренс А. Уайтхед, ред. Переходы от авторитарного правила , 4 тт. Балтимор, Мэриленд: Издательство Университета Джона Хопкинса, 1986.

Пшеворски, Адам, Майкл Э. Альварес, Хосе Антонио Шейбуб и Фернандо Лимонги. Демократия и развитие. Политические институты и благополучие в мире, 1050–1990 гг. Кембридж, Великобритания: Издательство Кембриджского университета, 2000.

Растоу, Данкварт А. «Переход к демократии: к динамической модели». Сравнительная политика 2 (1970): 337–363.

Ванханен, Туту. Процесс демократизации. Сравнительное исследование 147 штатов, 1980–1988. New York: Crane Russak, 1990.

Gianfranco Pasquino

Правительства стран мира: Глобальный справочник по правам и обязанностям граждан

Переходный режим | SpringerLink

  • Cercignani C (1969) Математические методы в кинетической теории. Пленум Пресс

    Google Scholar

  • Cercignani C (1975, 1987) Theory and Application of the Boltzmann Equation, Scottish Academic; Уравнение Больцмана и его приложения, Springer

    Google Scholar

  • Гросс Э.П. и Зиринг С. (1958) Кинетическая теория линейного сдвигового течения. физ. жидкостей, 1: 213–224

    CrossRef
    MathSciNet

    Google Scholar

  • Гросс EP и Джексон EA. (1958) кинетическая теория импульсивного движения бесконечной пластины. Phys of Fluids, 1: 318

    CrossRef
    МАТЕМАТИКА
    MathSciNet

    Google Scholar

  • «>

    Grad H (1963) Асимптотическая теория уравнения Больцмана. В: JA Laurmann под редакцией Rarefied Gas Dynamics, Academic, 1: 26–59

    .
    Google Scholar

  • Cercignani C (1975, 1987) См. [2] Глава 4, раздел 5

    Google Scholar

  • Соне Ю., Овада Т. и Аоки К. (1989) Скачок температуры и слой Кнудсена в разреженном газе над плоской стенкой. физ. жидкостей, A1: 363–370

    Google Scholar

  • Соне Ю., Овада Т. и Аоки К. (1989) Испарение и конденсация плоской конденсированной фазы. физ. жидкостей, A1: 1398–1405

    Google Scholar

  • Охвада Т., Соне Ю. и Аоки К. (1989) Численный анализ сдвиговых и термических течений ползучести разреженного газа над плоской стенкой. физ. жидкостей A1: 1588–1599

    Google Scholar

  • «>

    Охвада Т., Соне Ю. и Аоки К. (1989) Численный анализ течений Пуазейля и теплового испарения разреженного газа между двумя параллельными пластинами. физ. жидкостей A1: 2042–2049

    Google Scholar

  • Соне Ю., Таката С. и Овада Т. (1990) Численный анализ плоского течения Куэтта разреженного газа. Eur J Mech., B/Fluids, 9: 273–288

    MATH

    Google Scholar

  • Мотт-Смит Х.М. (1951) Решение уравнения Больцмана для ударной волны. физ. Re.v, 82:855–892

    MathSciNet

    Google Scholar

  • Шапиро А.Х. (1953) Поток сжимаемой жидкости. Рональд Пресс, 1:118

    Google Scholar

  • Muckenfuss C (1962) Некоторые аспекты структуры ударной волны согласно бимодальной модели. физ. жидкостей, 5: 1325

    Перекрёстная ссылка

    Google Scholar

  • «>

    Rode DL, Tanenbaum BS (1962) Толщина ударной волны Mott-Smith с использованием ν

    р х

    метод, физ. жидкостей, 10: 1352

    CrossRef

    Google Scholar

  • Дешпанде С.М. и Нарасимха Р. (1969) Интегралы столкновений Больцмана для комбинации максвеллианов. J Fluid Mech., 36: 545

    CrossRef
    МАТЕМАТИКА

    Google Scholar

  • Liu CY и Lees L (1961) Описание кинетической теории плоского сжимаемого потока Куэтта. В: L Talbot под редакцией Rarefied Gas Dynamics, Academic Press, NY, 391

    .
    Google Scholar

  • Остмо С., Итрехус Т. (1995) Сильное испарение в запыленном многоатомном газе. В: Дж. Харви и Г. Лорд под редакцией Rarefied Gas Dynamics 19. ,1: 291

    Google Scholar

  • Бхатнагар П.Л., Гросс Э.П. и Крук М. (1954) Модель процессов столкновения в газах. я, физ. Rev., 94: 511–525

    CrossRef
    МАТЕМАТИКА

    Google Scholar

  • Welander P (1954) О скачке температуры в разреженном газе. Арк Фис, 7: 507–553

    MathSciNet

    Google Scholar

  • Vincenti WG и Kruger CH Jr (1965) Введение в физическую газовую динамику. Джон Вили и сыновья

    Google Scholar

  • Чепмен С., Коулинг Т.Г. (1970) Математическая теория неоднородных газов, 3-е изд., Кембриджский унив. Пресс

    Google Scholar

  • Гросс Э.П. и Джексон Э.А. (1959) Кинетические модели и линеаризованное уравнение Больцмана. физ. жидкостей, 2: 432–441

    Перекрёстная ссылка
    МАТЕМАТИКА
    MathSciNet

    Google Scholar

  • Holway LH Jr (1966) Новые статистические модели для кинетической теории: методы построения. физ. жидкостей, 9: 1658

    CrossRef

    Google Scholar

  • Boley CD и Yip S (1972) Теория моделирования линеаризованного оператора столкновения для газовой смеси. физ. жидкостей, 18: 1424–1433

    CrossRef

    Google Scholar

  • Shen C, Xu XY, Hu ZH и Wu WQ (1994) Переходное движение разреженного газа, вызванное подводом тепла, смоделированное методом DSMC. В: Б. Д. Шизгал и Д. П. Уивер под редакцией Rarefied Gas Dynamics, Progress in Astronautics and Aeronautics, 159: 234–242

    .
    Google Scholar

  • «>

    Shen C, Yi Z (2000) Прямая численная проверка уравнения модели BGK методом DSMC. Acta Mechanica Sinica, 16: 133

    Google Scholar

  • Аоки К., Соне Ю., Нишино К., Сугимото Х. (1991) Численный анализ движения разреженного газа, вызванного внезапным изменением температуры стенки. В: А. Е. Бейлич под ред. Динамика разреженных газов, ВЧ, 222–231

    .
    Google Scholar

  • Сюй К. (1993) Численная гидродинамика на основе газокинетической теории. Кандидатская диссертация, Колумбийский университет

    Google Scholar

  • Сюй К. (2001) Газокинетическая схема БГК для уравнений Навье-Стокса и ее связь с искусственной диссипацией и методом Годунова. J вычисл. Физ

    Google Scholar

  • Li ZH и Zhang HX, (2003) Исследование газокинетического унифицированного алгоритма для течений от разреженного перехода к континууму. Acta Aerodynamica Sinica, 21: 255–266 (на китайском языке)

    Google Scholar

  • Шахов Е.М. (1985) Уравнения кинетической модели и численные результаты. В: H Oguch под редакцией Rarefied Gas Dynamics, Univ. Tokyo Press, 1:137–148

    Google Scholar

  • Нордсик А., Хикс Б.Л. (1967) Оценка методом Монте-Карло интеграла столкновений Больцмана. В: CL Brundin под редакцией Rarefied Gas Dynamics, Academic Press, 675–710

    .
    Google Scholar

  • иен см. (1970) Монте-Карло Решения нелинейных уравнений Больцмана для задач теплообмена в разреженных газах. International J of Heat Mass Transfer, 14: 1865–69

    CrossRef

    Google Scholar

  • Хикс Б.Л., Йен С.М. и Рейли Б.Дж. (1972) Внутренняя структура ударных волн. J Fluid Mech., 53:85–112

    CrossRef
    МАТЕМАТИКА

    Google Scholar

  • Черемиссине ФГ (1999) Решение уравнения Больцмана для произвольных молекулярных потенциалов. В: R Brun et al. Динамика разреженного газа, 2: 165–172

    Google Scholar

  • Бродуэлл Дж. Э. (1964) Исследование разреженного потока методом дискретной скорости. J Fluid Mech., 19:404–414

    CrossRef
    MathSciNet

    Google Scholar

  • Broadwell JE (1964) Ударная структура в газе с простой дискретной скоростью. физ. жидкостей, 7: 1243

    Перекрёстная ссылка
    МАТЕМАТИКА

    Google Scholar

  • Гатиньол Р. (1975) Кинетическая теория для газа с дискретной скоростью и приложение к ударной структуре. физ. жидкостей 18: 153

    CrossRef
    МАТЕМАТИКА

    Google Scholar

  • «>

    Gatignol R (1977) Граничные условия кинетической теории для газов с дискретной скоростью. физ. жидкостей, 20: 2022

    CrossRef
    МАТЕМАТИКА

    Google Scholar

  • Cabannes H (1976) Течение Куэтта для газа с дискретным распределением скоростей. J Fluid Mech., 76: 273

    CrossRef
    МАТЕМАТИКА

    Google Scholar

  • Gatignol R (1975) Theorie Cinetique des Gas a Repartition Discrete de Vitesses. Конспект лекций по физике, Springer, Berlin, 36

    Google Scholar

  • Cabannes H (1980) Дискретное уравнение Больцмана, Lecture Notes, Univ. Калифорния, Беркли

    Google Scholar

  • Гольдштейн Д., Стертевент Б. и Бродвелл Дж. Э. (1989) Исследование движения газов с дискретной скоростью. In Progress in Astro-Aeronautics, 118: 100

    Google Scholar

  • Инамуро Т., Стертевент Б. (1990) Численное исследование газов с дискретной скоростью. физ. жидкостей, A2:2196

    Google Scholar

  • Бобылев А.В., Пальчевский А. и Шнайдер Дж. (1995) Дискретизация уравнения Больцмана и дискретные скоростные модели. В: J Harvey и G Lord под редакцией Rarefied Gas Dynamics 19, Oxford Univ. Пресс, Оксфорд, 2: 857

    Google Scholar

  • Рогир Ф. и Шнайдер Дж. (1994) Прямой метод решения уравнения Больцмана. Теория транспорта и статистика. Физика, 23: 313

    CrossRef
    МАТЕМАТИКА
    MathSciNet

    Google Scholar

  • Гатиньол Р. (1997) Граничные условия в дискретной кинетической теории — приложение к проблеме испарения и конденсации, В: C Shen под редакцией Rarefied Gas Dynamics 20, Peking Univ. Пресса, 253–262

    Google Scholar

  • Валландер С.В. (1960) ДАН СССР, 131(1)

    Google Scholar

  • Аэродинамика разреженных газов, Собрание сочинений, (1963-) под ред. С.В. Валландера, Ленинградский ун-т. Пресса, вып. 1–том. 10 (на русском языке)

    Google Scholar

  • Олдер Б.Дж. и Уэйнрайт Т.Е. (1957) Исследования в области молекулярной динамики. Журнал хим. Физика, 27: 1208–1209

    CrossRef

    Google Scholar

  • Бёрд Г.А. (1963) Подход к поступательному равновесию в твердом шаровом газе. физ. жидкостей, 6: 1518–1519

    перекрестная ссылка

    Google Scholar

  • Берд Г.А. (1965) Ударно-волновая структура в твердом сферическом газе. В: JH de Lesuw под редакцией Rarefied Gas Dynamics, 1: 216–222, Ac. Пресс

    Google Scholar

  • Bird GA (1976) Molecular Gas Dynamics, Clarendon Press

    Google Scholar

  • Берд Г.А. (1994) Молекулярная газовая динамика и прямое моделирование газовых потоков. Кларендон Пресс, Оксфорд

    Google Scholar

  • Берд Г.А. (1970) Прямое моделирование уравнения Больцмана. физ. жидкостей, 13: 2676–2681

    CrossRef
    МАТЕМАТИКА

    Google Scholar

  • Вагнер В. (1992) Доказательство сходимости метода Берда прямого моделирования Монте-Карло для уравнения Больцмана. J Stat Phys, 66: 1011

    CrossRef
    МАТЕМАТИКА

    Google Scholar